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!---->引言
随着辐射探测技术在核物理、粒子天体物理学和核医学成像领域的持续发展和应用,探测任务正越来越多地扩展到极端条件。一方面,为了实现更优越的探测灵敏度,研究人员正在追求极微弱的信号和背景抑制。例如,在超低背景实验中,高纯度锗(HPGe)探测器的目标活性已降低到非常低的水平。另一方面,探测系统也经常被部署在具有极高能量和极高通量的环境中。例如,大型高海拔空气簇射观测站(LHAASO)成功探测到了能量超过100 TeV甚至达到PeV范围的宇宙射线,标志着高能辐射探测领域的新探索。同时,在束流诊断和高负载成像应用中,探测系统需要在每秒数百万(cps)的计数率下保持准确的光谱分辨能力。然而,在这些高能量或高通量条件下,探测系统的整体性能通常受其读出电子设备的限制。特别是对于广泛使用的基于闪烁体的探测系统,入射能量首先被转换为光子,然后通过光电倍增管(PMT)或硅光电倍增管(SiPM)转换为电信号,其线性动态范围从根本上受到PMT/SiPM本身的响应、前置放大器电压限制以及模拟-to-digital转换器(ADC)的位深度的限制。当沉积的能量过高或瞬时通量过大时,相邻脉冲之间的间隔会变短,导致显著的脉冲堆积。此外,过高的瞬时光子密度或信号幅度可能超出电子设备的线性阈值,从而导致脉冲饱和或削波。这种非线性失真不仅会导致峰值信息的丢失和高能光谱的变形,还会改变脉冲形状鉴别(PSD),最终导致粒子识别错误。


