《Physics Reports》：The status of theory in the electroweak sector: Radiative corrections, salient features, approximations
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电弱辐射修正（Electroweak radiative corrections）构成了现代高能对撞机（如大型强子对撞机，LHC）粒子过程高精度计算中的关键组成部分。本文回顾了电弱修正的显著特征以及当前用于其计算的技术与概念。这一领域的最新进展通过电弱多规范玻
电弱辐射修正（Electroweak radiative corrections）构成了现代高能对撞机（如大型强子对撞机，LHC）粒子过程高精度计算中的关键组成部分。本文回顾了电弱修正的显著特征以及当前用于其计算的技术与概念。这一领域的最新进展通过电弱多规范玻色子产生过程的讨论加以说明，包括：大质量双玻色子产生（massive di-boson production）、矢量玻色子散射（vector-boson scattering）以及大质量三玻色子产生（massive tri-boson production）。
1. 引言
在大型强子对撞机（LHC）运行约15年后，观测到的高能粒子过程截面与基于粒子物理标准模型（SM）的预言之间整体上表现出极好的一致性，这一结果十分引人注目。即便结合早期对撞机或非对撞机实验的结果，标准模型也未显示出任何显著的破绽，尽管我们已知，解决当代粒子物理开放问题——如暗物质本质的澄清、中微子质量的理论嵌入，或宇宙中物质-反物质不对称性的解释——都需要超出标准模型的新物理。LHC的高亮度阶段以及任何潜在未来的e?e?对撞机，因此旨在通过尽可能高精度的测量来寻找新物理的迹象。
除由QCD描述的强相互作用辐射修正外，电弱（EW）辐射修正在预言中扮演着不可或缺的角色，这些预言通常需要达到百分比的精度，甚至对于截面比值或专门的高精度可观测量（如W玻色子质量或Z极点处的有效弱混合角）要求更高精度。本文简要回顾了电弱修正的显著特征、计算中的问题及相应解决方案。由于与电弱修正相关的微妙之处在W和Z玻色子产生过程中最为明显，我们以多个电弱规范玻色子的产生过程作为示例，即大质量双玻色子产生、矢量玻色子散射和大质量三玻色子产生——这些过程对规范玻色子自相互作用尤为敏感。尽管在图中被省略，所产生的W/Z玻色子的不稳定性给精确计算带来了严重复杂性，因此W和Z玻色子必须作为共振中间态处理，并且所有具有相同衰变产物特征的图（无论是否含共振）都必须纳入考虑。
2. 散射截面的电弱修正——概念、技术与微妙之处
尽管强相互作用和电弱相互作用的理论都基于规范原理，但在这两种理论中，高阶修正及其计算具有非常不同的性质。这源于色禁闭以及在微扰QCD中定义红外（IR）安全可观测量（IR-safe observables）的必要性、各自耦合常数的不同大小、弱规范玻色子W/Z的大质量性与不稳定性、电弱对称性破缺以及希格斯玻色子的存在等因素。以下我们仅集中于电弱修正，并参考综述文献以获取包括QCD修正、唯象应用及近期发展的更完整图景。我们的约定和记号一致遵循参考文献[5]，其中可找到更多细节。
电弱输入参数方案
标准模型电弱 sector 的玻色子部分包含四个自由参数：规范群SU(2)×U(1)的两个规范耦合常数g?、g?，以及希格斯势中的两个参数μ2、λ。为与测量更紧密地联系，这些自由参数常被换成规范玻色子质量M_W、M_Z、希格斯玻色子质量M_H以及电磁耦合α=e2/(4π)，其中e是单位电荷。这确定了弱混合角θ_W，满足s_W2≡sin2θ_W=1-M_W2/M_Z2。
输入参数的精确唯象意义通过在电弱重整化过程中对每个自由参数施加重整化条件来固定。质量通常通过on-shell（OS）条件重整化，将质量值与相应传播子极点的位置联系起来，或通过MS-bar方案。α的值可以在低能汤姆孙极限下固定，将α与精细结构常数α(0)=1/137.0…等同，或在某个更高动量转移Q2处，例如在Q2=M_Z2时α(M_Z2)≈1/129，或通过费米常数G_μ，它与测量的μ子寿命相关联，并给出α_G_μ=√2G_μM_W2(1-M_W2/M_Z2)/π≈1/132。
